NPN 트랜지스터의 콜렉터 이미 터 저항은 무엇입니까?

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컬렉터 이미 터 저항이 있는지 확실하지 않기 때문에 질문이 어리석게 보일 수 있습니다. 간단한 commom 이미 터 회로는 다음과 같습니다.

여기에 이미지 설명을 입력하십시오

Vb가 증가하면 Ib가 증가하므로 Ic도 증가해야한다는 것을 알게되었습니다. 부하 저항이 있지만 Vcc가 일정하고 Ic = (Vcc-Vc) / RL (부하 저항)로 인해 Ic가 증가하면 Vc는 감소해야하며 그 반대도 마찬가지입니다. 일반적인 이미 터 작동 방식

이제 Vcc와 접지 사이의 전압 강하가 일정하고 부하 저항 값도 중요합니다. 이미 터와 접지 사이에 Ve = 0 및 Vb = 0.6-0.7을 만드는 반면 Vc가 훨씬 더 크다 (부하 저항에 따라 다름). 따라서 컬렉터와 이미 터 사이의 전압 강하를 유발하는 Ve = 0을 만들기 위해 에너지를 낭비하는 것이 있어야합니다. 컬렉터와 이미 터간에 다양한 저항처럼 작동하는 것이 있습니까?

다시 말해, 콜렉터와 이미 터 사이의 전압 강하를 만들기 위해서는 컬렉터와 이미 터 사이에 저항과 같은 역할이 있어야합니다. 그렇지 않다면 전압의 차이는 무엇입니까?

다른 구성에서 콜렉터 방출기에도 저항이 있습니까?

transistors

— aukxn
소스

컬렉터는 전류원에만 연결되는 것이 이상적이므로 컬렉터 이미 터 저항은 무한합니다. 출력 전압은 컬렉터 저항에 의해 설정됩니다. 여기를 확인 하십시오 . 일반적으로

및

h_{r e} = 0 \frac{V}{V}

$h_{re}=0\frac{V}{V}$

h_{o e} = 0 Ω^{- 1}

$h_{oe}=0\Omega^{-1}$

— 블라디미르 Cravero에

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BJT 콜렉터 전류 방정식은

i_{C} = I_{S} \cdot e^{\frac{v_{B E}}{V_{T}}} (1 + \frac{v_{C B}}{V_{A}})

$i_C = I_S\cdot e^{\frac{v_{BE}}{V_T}}\left(1 + \frac{v_{CB}}{V_A}\right)$

여기서 는 초기 전압 입니다. 그러나이 공식은 종종 다음과 같이 쓰여집니다. $V_A$

i_{C} = I_{S} \cdot e^{\frac{v_{B E}}{V_{T}}} (1 + \frac{v_{C E}}{V_{A}})

$i_C = I_S\cdot e^{\frac{v_{BE}}{V_T}}\left(1 + \frac{v_{CE}}{V_A}\right)$

그러므로

\frac{\partial i_{C}}{\partial v_{C E}} = \frac{I_{S} \cdot e^{\frac{V_{B E}}{V_{T}}}}{V_{A}} = \frac{i_{C}}{V_{A} + v_{C E}}

$\frac{\partial i_C}{\partial v_{CE}} = \frac{I_S\cdot e^{\frac{V_{BE}}{V_T}}}{V_A} = \frac{i_C}{V_A + v_{CE}}$

이것은 컬렉터 이미 터 전압과 컬렉터 전류의 비선형 기능이므로 컨덕턴스로 해석 할 수 없습니다.

$I_C$ $V_{CE}$

I_{C} + i_{c} \approx I_{C} (1 + \frac{v_{c e}}{V_{A} + V_{C E}}) = I_{C} + \frac{v_{c e}}{r_{o}}

$I_C + i_c \approx I_C\left(1 + \frac{v_{ce}}{V_A + V_{CE}} \right) = I_C + \frac{v_{ce}}{r_o}$

어디

r_{o} = \frac{V_{A} + V_{C E}}{I_{C}}

$r_o = \frac{V_A + V_{CE}}{I_C}$

$r_o$

상수가 아니기 때문에 진정한 저항은 아니지만 대신 수식에서 볼 수 있듯이 트랜지스터의 작동 지점에 따라 다릅니다.

— 알프레드 센타 우리
소스

나는 트랜지스터가 강한 비선형 요소라고 덧붙이고 싶다. 따라서 각각의 비선형 부분에 대해 정적 저항 (Rce = VCE / IC)과 차동 (동적) 저항 (rce = ro = d (VCE) / d (IC))을 구별해야합니다. 위의 답변에서 ro에 대한 표현은 DC 값만 포함한다는 것이 옳습니다. 이것은 지수 함수를 다르게 한 결과입니다 정적 저항 Rce는 회로 설계에서 중요한 역할을하지 않습니다.

— LvW

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좋은 답변이 몇 가지 있습니다. 직관적 인 통찰력을 추가하려고합니다.

트랜지스터가 포화되지 않도록 바이어스되면, 전류 싱크처럼 동작합니다 (완벽한 전류 싱크에는 무한한 임피던스가 있음을 기억하십시오). 콜렉터-부하 접점은 Thevenin 등가 소스 임피던스를 가진 전압 소스처럼 보입니다. 부하 저항. 전압은 기본 전류 및 베타에 따라 다릅니다. 이것은 Alfred가 쓴 것과 동일하지만 무한 초기 전압입니다. 초기 전압으로 인한 콜렉터 임피던스는로드 저항과 병렬이므로로드 저항없이 현실적인 응답을 얻으려면 Alfred와 마찬가지로 포함시켜야합니다.

트랜지스터가 포화 상태 인 경우, 소 신호 소스 저항이 상당히 낮은 << 1V의 전압 소스처럼 동작합니다.

— 페페 페니
소스

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간단히 말하면 콜렉터는 전류 싱크처럼 동작하며 컬렉터 전압은 전류가 흐를 수있는 값으로 설정됩니다 (약 V _e + 0.2V 보다 낮을 수는 없음 ).

예시적인 회로에서 콜렉터-이미 터 접합은 증폭기 출력에 존재하는 전자 상황에 따라 값이 달라지는 가변 저항으로 생각할 수 있습니다. 또한 저항처럼 가열됩니다. I _c * V _c = 와트 단위로 생성 된 열의 양으로 트랜지스터를 가열합니다.

— 레 넥스
소스

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공급 전압과 부하 저항이 일정하게 유지되면 기본 전류가 변함에 따라 수집기 전압과 전류가 달라집니다.

이러한 경우, 컬렉터 전류에 대해 컬렉터와 이미 터 사이에 다음과 같은 저항이 있어야합니다.

편집하다:

R 2 = \frac{E 2 R 1}{E 1 - E 2}

$R2 = \frac{E2R1}{E1 - E2}$

R2는 트랜지스터의 컬렉터-이미 터 저항, E1은 공급 전압, E2는 컬렉터-이미 터 전압, R1은 부하 저항입니다.

— EM 분야
소스

그 대답은 다소 차원이 어려워요. 그것의 역수, nestest pas?

— Spehro Pefhany

Spehro : 채널의 컨덕턴스?

— EM Fields

Ω

$\Omega$

Ω

$\Omega$

\frac{1}{R 2} =

$\frac{1}{R2} =$

Spehro : 탁월한 캐치! 분자와 분모가 너무 넓습니다. 현실 점검에 감사드립니다.

— EM Fields

이미 간단한 예는 주어진 공식과 관련된 문제를 보여줍니다. DC 전압 만 고려하기 때문입니다. E2 = E1 / 2로 설정하면 R1 = R2가됩니다. 전혀 도움이되지 않는 결과. 콜렉터-이미 터 경로는 비선형이며, 정적 저항과 동적 (차동) 저항을 항상 구분해야합니다. 그보다 BJT에 대한 정적 저항의 공식적인 정의는 전혀 쓸모가 없습니다. aukxn에 대한 나의 추천 : A. Centauri의 답변에만 의존하십시오.

— LvW

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실제로 물어 보는 것은 올바른 질문이 아닙니다. 반도체는 전류의 흐름에 저항력이 있지만 커패시터도 저항합니다. 시작하는 방법은 트랜지스터의 전압 강하가 무엇인지 묻는 것입니다. 이는 일반적으로 각 구성 요소에 대해 공개되는 값입니다. 이러한 방식으로 특정 작동 조건을 알면 회로의 다른 부분에 배치 할 전압과 적절한 저항을 쉽게 계산할 수 있습니다.

— 트윈 세미
소스