(간체 화 된) 로딩 브릿지의 미분 방정식


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단순화 된 로딩 브릿지의 미분 방정식을 계산하는 데 문제가 있습니다.

아래 그림과 같이 시스템이 구축됩니다 (스케치 만).

여기에 이미지 설명을 입력하십시오

Newton 접근법을 사용하면 마찰, 공기 저항 및 로프 길이의 변화를 무시하여 다음 방정식을 얻습니다.

mkx¨k=FA+FSsin(φ)mGx¨G=FSsin(φ)mGz¨G=mGgFScos(φ)

그리퍼 (무게 원)에서 운동 학적 관계를 보면 다음 방정식이 나타납니다.mG

xG=xk+lsin(φ)zG=lcos(φ)φ=ωt=φ˙t

나는 무게 m G 와 길이 l을 알고 있지만 값은 지금 중요하지 않습니다.mkmGl

목표는 끝에 두 개의 미분 방정식을 갖는 것입니다. 하나의 방정식은 구동력 와 트롤리의 경로 x k 사이의 관계를 도출해야한다 (파생). 다른 방정식은 구동력 F A 와 로프 각도 φ G 의 관계를 보여야한다 .FAxkFAφG

그 후 전송 기능 (Laplace 변환 등)을 만들고 싶지만 문제는 아닙니다.

문제는 그 방정식을 찾지 못하는 것입니다. 지금까지의 최선의 접근 방식은 다음과 같습니다.

mkx¨k=FA+FSsin(φ)

그래서 그것은

mGx¨G=FSsin(φ)FSsin(φ)=mGx¨G

나는 말할 수있다 :

mkx¨k=FAmGx¨G

xG

xG=xk+lsin(φ)x˙G=x˙k+lφ˙cos(φ)x¨G=x¨k+l[φ¨cos(φ)φ˙2sin(φ)]

φ

이 시점에서 내가 어떻게 계속해야하는지에 대한 아이디어가 있습니까? 완전한 솔루션이 필요하지 않기를 바랍니다. 나는 실제로이 일에 더 관심이 있고 올바른 방향으로 나아가기를 희망합니다.

답변:


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내 생각에 당신은 아마도 다음과 같은 관성을 수반하는 각도 운동에 대한 또 다른 미분 방정식이 필요할 것입니다.

mGl2φ¨=mGglsin(φ)

결과는 다음과 같습니다.

φ¨=glsin(φ)

그런 다음 작은 각도 근사치를 사용할 수 있습니다.

sin(φ)φ

역 진자 예제를 확인하십시오 .


특히 거꾸로 된 진자는 매우 도움이됩니다 ... 그것에 대해 감사합니다-나는 그것에 대해 생각하지 않았다
tlp

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운동학 및 역학

여기에 이미지 설명을 입력하십시오

이것들은 이러한 성질의 문제를 해결하는 단계입니다.

  1. 시스템의 운동학을 분석하십시오.

orOPorORorRP

orOPorORR(φ)BrRP

orOP(xkî+0j+0k)(sin(φ)lî+0j+cos(φ)lk)

orOP =[(xk+sin(φ)l)î+0j+(cos(φ)l)k]

참고 : 는 회전 행렬 이며 입니다.R(φ)xG=xk+sin(φ)l

시간 파생 상품을 복용 :

xG˙ =xk˙+cos(φ)φ˙l

xG¨ =xk¨+lcos(φ)φ¨lsin(φ)φ˙2

  1. 뉴턴 방정식을 사용하십시오.

mkxk¨=FAmGxG¨

대체 :xG

mkxk¨=FAmG(xk¨+lcos(φ)φ¨lsin(φ)φ˙2)

(mk+mG)xk¨+mG(lcos(φ)φ¨)mG(lsin(φ)φ˙2)=FA

z 축의 경우 :

FZ =mGgl(cos(φ)φ˙2+sin(φ)φ¨)

  1. 회전에 뉴턴의 두 번째 법칙을 사용하십시오.

Iφ¨ =FZlsin(φ)(mGxG¨)lcos(φ)

FZlsin(φ)=mGglsin(φ)l2(cos(φ)sin(φ)φ˙2+sin(φ)2φ¨)

(mGxG¨)lcos(φ)=mG(l2cos(φ)2φ¨)mG(l2cos(φ)sin(φ)φ˙2)+mGxK¨lcos(φ)

삼각법 아이덴티티 사용하기 :

m G glsin(φ)m k lcos(φ) ¨ x k(I+mGl2)φ¨ =mGglsin(φ)mklcos(φ)xk¨

  1. 끝난! 이제 쉴 수 있습니다 ... ¨
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